Большая Советская Энциклопедия (МЕ) - БСЭ БСЭ

  Лит.: Абегян М., История древнеармянской литературы, т. 1, Ер., 1948; Корюн, Житие Маштоца, пер. с арм., Ер., 1962.

Месса

Ме'сса (франц. messe, от позднелат. missa), принятое католической церковью название литургии . Порядок проведения и состав М. складывались в течение многих веков; фиксации они подверглись в основном на Тридентском соборе (1545—63). 2-й Ватиканский собор (1962—65) внёс изменения в М. (разрешив, например, вести службу не только на латинском, но и на местных языках). Песнопения, неизменно входящие в данное богослужение, составляют т. н. «обычную мессу» (missa ordinarium). Названия этих песнопений определяются начальными словами текста: Кирие, Глориа, Кредо, Санктус и Бенедиктус, Агнус деи. Первоначально песнопения М. были одноголосными, основой их служил григорианский хорал. Впоследствии, с развитием многоголосия, появляются композиторские полифонические обработки песнопений М. и целые «обычные» М., полностью написанные одним композитором на традиционный текст. Различали торжественную М. (missa solemnis) и короткую М. (missa brevis), состоявшую, как правило, из 2—3 первых песнопений «обычной» М. В эпоху Возрождения М. являлась самым монументальным жанром музыкального искусства. М. писали Дж. Данстейбл (Англия), Г. Дюфаи, И. Окегем, Я. Обрехт, Жоскен Депре, О. Лассо (Нидерланды), Палестрина, А. Вилларт, Дж. Габриели (Италия), Т. Л. де Виктория (Испания). В более поздний период классические образцы М. создали И. С. Бах (месса h-moll), В. А. Моцарт, Л. Бетховен (2 М., 2-я — «Торжественная»), Л. Керубини, Ф. Шуберт, Ф. Лист, А. Брукнер и др. Заупокойная траурная М. — см. Реквием .

  Лит.: Бобровницкий И., О происхождении и составе римско-католической литургии и отличии ее от православной, 4 изд., К., 1873: Иванов-Борецкий М. В., Очерк истории мессы, М., 1910; Wagner P., Geschichte der Messe, Lpz., 1913.

  Б. В. Левик.

«Мессаджеро»

«Мессадже'ро» («Il Messaggero» — «Вестник»), итальянская ежедневная газета. Основана в Риме в 1878. Принадлежит семье Перроне — итальянским промышленным магнатам, имеющим значительную часть акций в металлургическом и машиностроительном комплексе «Ансальдо» (1973). Часто отражает мнение кругов, близких к правительственным. Тираж (1972) около 350 тыс. экземпляров.

Мессапы

Месса'пы, Мессапии (лат. Messapii), древнее племя, жившее на Ю. Италии (в южной части современной области Апулия). Обнаруженные в 1-й половине 20 в. в Апулии сосуды местного производства со знаками критского линейного письма А подтверждают версию Геродота («История», VII, с. 170) и точку зрения В. И. Модестова («Введение в римскую историю», ч. 2, 1909, с. 101 и далее) о переселении М. с о. Крит в 10—9 вв. до н. э.

Мёссбауэр Рудольф Людвиг

Мёссба'уэр (Mössbauer) Рудольф Людвиг (р. 31.1.1929, Мюнхен), немецкий физик (ФРГ). Окончил Высшее техническое училище в Мюнхене (1955). В 1955—57 докторант при институте Макса Планка в Гейдельберге, в 1957—59 сотрудник Высшего технического училища в Мюнхене. С 1960 в Калифорнийском технологическом институте (с 1961 профессор). С 1965 профессор Технической высшей школы в Мюнхене. Работы в области ядерной физики и физики твёрдого тела. В 1958 открыл явление резонансного поглощения g-квантов атомными ядрами твёрдого тела, не сопровождающееся изменением внутренней энергии тела (Мёссбауэра эффект ). Нобелевская премия (1961).

  Соч.: Kernresonanzfluoreszenz von Gammastrahiung in Ir191 , «Zeitschrift für Physik», 1958, Bd 151, Н. 2, S. 124—43; Kernresonanzabsorption von g-StrahIung in Ir191 , «Zeitschrift für Naturforschung», 1959, Bd 14 a, S. 211—16; в рус. пер. — Резонансное ядерное поглощение g-квантов в твердых телах без отдачи, «Успехи физических наук», 1960, т. 72, в. 4, с. 658—71.

Мёссбауэра эффект

Мёссба'уэра эффе'кт, резонансное поглощение g-квантов атомными ядрами, наблюдаемое, когда источник и поглотитель g-излучения — твёрдые тела, а энергия g-квантов невелика (~ 150 кэв ). Иногда М. э. называется резонансным поглощением без отдачи, или ядерным гамма-резонансом (ЯГР).

  При облучении вещества g-квантами наряду с обычными процессами взаимодействия (см. Гамма-излучение ) возможно резонансное поглощение g-квантов ядрами, при котором g-квант исчезает, а ядро возбуждается, т. е. переходит в состояние с большей внутренней энергией. Это явление аналогично резонансному поглощению световых квантов (фотонов ) атомами (см. Атом , Квантовая электроника ). Необходимое условие резонансного поглощения состоит в том, чтобы энергия, которую квант расходует на возбуждение ядра, равнялась бы в точности энергии квантового перехода , т. е. разности внутренних энергий ядра в возбуждённом и основном состояниях. На первый взгляд это условие автоматически удовлетворяется, когда излучающие и поглощающие ядра одинаковы (рис. 1 ). Однако g-квант с энергией E обладает импульсом p = E/с (где с — скорость света, см. Корпускулярно-волновой дуализм ), и по закону сохранения импульса при излучении или поглощении кванта ядром последнее испытывает отдачу. Излучающее ядро массы М, получив импульс приобретает кинетическую энергию DE = р2 /2М   = E 2 /2Мс2 . Т. о., часть энергии g-перехода трансформируется в кинетическую энергию ядра и энергия испущенного кванта меньше полной энергии g-перехода на величину DE . Такая же энергия DE передаётся свободному (покоящемуся) ядру и в процессе поглощения. Поэтому для достижения резонанса падающий на ядро g-квант должен иметь энергию на величину DE бо'льшую, чем энергия перехода. В результате линии испускания и поглощения оказываются смещенными друг относительно друга на величину 2DE = E2 /Мс2 (рис. 2 ).

  Величина DE составляет весьма небольшую долю от энергии перехода E , однако DE всегда значительно превосходит ширину линии излучения. Поэтому линии испускания и поглощения почти не перекрываются и вероятность резонансного поглощения g-квантов чрезвычайно мала. Например, для g-излучения 14,4 кэв (ядра 57 Fe) DE » 2´10-3 эв , тогда как естественная ширина линии G » 4,6´10-9 эв (см. Ширина спектральных линий ).

  Обычно ядра входят в состав твёрдых тел или жидкостей, т. е. не являются свободными, однако в большинстве случаев потеря энергии DE из-за отдачи практически не отличается от рассмотренного выше случая свободных и неподвижных ядер. Кроме того, ширины линий g-излучения обычно существенно превосходят естественные ширины G вследствие доплеровского уширения, возникающего при тепловом движении атомов (см. Доплера эффект ). Однако при комнатной температуре перекрытие линий испускания и поглощения остаётся всё же незначительным. При наблюдении резонансного поглощения света атомами аналогичная трудность, как правило, не возникает: из-за малой энергии фотона энергия отдачи мала и смещения линий испускания и поглощения незначительны. Чтобы сделать резонансное поглощение g-квантов наблюдаемым, приходится искусственно увеличивать перекрытие линий испускания и поглощения. Для этого используют сдвиг линий за счёт эффекта Доплера, при встречном движении излучающего и поглощающего ядер. В осуществленных экспериментах необходимая скорость движения (сотни м/сек ) сообщалась одним из трёх способов: путём механического перемещения источника или поглотителя; за счёт отдачи, испытываемой ядром, если излучению g-кванта предшествует a- или b-распад; за счёт нагревания источника и поглотителя до высокой температуры.

  В 1958 Р. Мёссбауэр обнаружил, что для ядер, входящих в состав твёрдых тел, при малых энергиях g-переходов может происходить испускание и поглощение g-квантов без потери энергии на отдачу. В спектрах испускания и поглощения наблюдаются несмещенные линии с энергией, в точности равной энергии g-перехода, причём ширины этих линий равны (или весьма близки) естественной ширине G. В этом случае линии испускания и поглощения перекрываются, что позволяет наблюдать резонансное поглощение g-квантов.

  Это явление, получившее наименование М. э., обусловлено коллективным характером движения атомов в твёрдом теле. Благодаря сильному взаимодействию атомов в твёрдых телах энергия отдачи передаётся не отдельному ядру, а превращается в энергию колебаний кристаллической решётки , иными словами, отдача приводит к рождению фононов . Но если энергия отдачи (рассчитанная на одно ядро) меньше средней энергии фонона, характерной для данного кристалла, то отдача не каждый раз будет приводить к рождению фонона. В таких «бесфононных» случаях отдача не изменяет внутренней энергии кристалла. Кинетическая же энергия, которую приобретает кристалл в целом, воспринимая импульс отдачи g-кванта, пренебрежимо мала. Передача импульса в этом случае не будет сопровождаться передачей энергии, а поэтому положение линий испускания и поглощения будет точно соответствовать энергии E перехода.