Большая Советская Энциклопедия (АЛ) - БСЭ БСЭ

  На рис. 1 приведена схема движения a-частиц в магнитном А.-с.

  Отличительная черта a-спектров — близкое расположение линий, часто сильно отличающихся по интенсивности. Так, при энергии a-частиц 5—6 Мэв линии a-спектра отстоят иногда друг от друга всего на 20—30 кэв, т. е. всего на 0,1—0,2% по импульсу, причём интенсивность одной из линий может в десятки и даже в сотни раз превосходить интенсивность соседней. Поэтому А.-с. должны обладать очень высокой разрешающей способностью (способностью разделять близкие линии спектра). С другой стороны, в a-спектрометрии приходится работать с очень тонкими источниками, так как слои толщиной ~ 10 г/см2 уже заметно искажают форму a-линий. Таким образом, А.-с. должны представлять собой приборы, приспособленные для исследования слабых активностей. Магнитные А.-с. обладают очень высоким разрешением и очень небольшой светосилой (величиной рабочего телесного угла, в котором расположены траектории a-частиц). Они применяются для исследования ядер с периодом полураспада <105 —106 лет.

  На рис. 2 приведена схема одного из современных магнитных А.-с. (вертикальный разрез). Масса прибора 4,5 т, диаметр средней траектории a-частиц 1 м, светосила 2•10-4 от полного телесного угла 4p, разрешение 7,5 кэв.

  Ионизационные А.-с. при низкой разрешающей способности (25—30 кэв ) имеют очень большую светосилу (близкую к 2p). С их помощью можно исследовать долгоживущие ядра и ядра новых элементов, даже если число этих ядер составляет всего несколько десятков. Ионизационный А.-с. обычно представляет собой импульсную ионизационную камеру , наполненную аргоном.

  На А.-с. производится обычно не абсолютное измерение энергии a-частиц, а сравнение их энергии с энергией a-частиц, испускаемых веществом, спектр которого хорошо изучен (например, 210 Ро, который испускает a-частицы с энергией » 5,3 Мэв ). Измерение энергии а-частиц может производиться также по полному пробегу a-частиц по создаваемой ими полной ионизации и др.

Рис. 2. Вертикальный разрез магнитного a-спектрометра (схема): 1 — сердечник; 2 и 3 — крышки; 4 и 5 — полюсные наконечники; 6 — катушка; 7 и 8 — латунные цилиндры, образующие стенки вакуумной камеры; 9 — вакуумная камера; 10 — источник; коллектор не попадает в разрез.

Рис. 1. Схема движения a-частиц с различной энергией в магнитном a-спектрометре (магнитное поле перпендикулярно плоскости чертежа).

Альфа-стабилизаторы

А'льфа-стабилиза'торы титана, см. Титановые сплавы .

Альфа-терапия

А'льфа-терапи'я, различные методы лечебного воздействия на организм преимущественно альфа-частицами . Для А.-т. применяют некоторые короткоживущие или быстро выделяющиеся из организма изотопы (радон, дочерние продукты торона и др.), дающие a-, b- и g-излучение, однако при проведении a-терапевтических процедур организмом поглощаются в основном (около 90% ) a-частицы. Осуществляют А.-т. в виде радоновых ванн (общих и местных), питья радоновой воды, микроклизм, орошений, вдыхания воздуха, обогащенного радоном, и т.д., а также наложением на определённые участки кожи больного радиоактивных повязок (марлевые аппликаторы с дочерними продуктами торона) или мазей и растворов с торием Х. a-терапевтические процедуры благотворно влияют на функциональное состояние центральной и вегетативной нервной системы, эндокринных желёз, сердечно-сосудистой системы; оказывает успокаивающее, обезболивающее, противовоспалительное действие и пр. Показана при заболеваниях периферической нервной системы, фантомных болях, неврастении, тиреотоксикозе (в ранней стадии) и т. п. Противопоказана при злокачественных опухолях, туберкулёзе, некоторых заболеваниях крови, при беременности и т. п.

  А.-т. применяют на курортах с природными радоновыми факторами (вода, воздух): в Пятигорске, Цхалтубо, Белокурихе, в Брамбахе (ГДР), Гаштейне (Австрия), Яхимове (Чехословакия) и др. и во внекурортных условиях, причём радоновую воду готовят с помощью растворов радия ().

  Е. С. Щепотьева.

Альфатрон

Альфатро'н, радиоактивный вакуумметр, прибор для определения давления газа. Действие основано на измерении электропроводности исследуемого газа, ионизованного a-излучением радия или плутония (применение последнего уменьшает радиоактивную опасность, но снижает чувствительность). Преимущество А. перед термическим ионизационным вакуумметром — отсутствие накалённого катода, требующего специального источника электропитания. Применяется главным образом в системах автоматического контроля давления газа в пределах от 100 кн/м2 до 10 мн/м2 (от 103 до 10-4 мм рт. cm. ) [с электронным умножителем до 100 мкн/м2 (до 10-6 мм рт. ст. )].

  Лит. см. при ст. Вакуумметрия .

Альфатрон: G — гальванометр, проградуированный в ед. давления; 1 — изоляторы; 2 — коллектор; 3 — катодная стенка; 4 — радиоактивный катод; 5 — соединение с измеряемым вакуумом.

Альфа-частицы

А'льфа-части'цы, a-частицы, ядра атомов гелия, испускаемые некоторыми радиоактивными элементами (см. Альфа-распад ). А.-ч. являются также продуктами некоторых ядерных реакций, протекающих под действием нейтронов или заряженных частиц, например при бомбардировке азота (14 N) протонами (р) (14 N+p®11 C+a). А.-ч. состоит из двух протонов и двух нейтронов, прочно связанных между собой. Масса А.-ч. Равна 4,00273 атомных единиц массы или 6,644•10-24 г, а её заряд равен 2 положительным элементарным единицам; спин и магнитный момент равны нулю. Энергия связи А.-ч. 28,11 Мэв (7,03 Мэв на нуклон).

  Энергия А.-ч., испускаемых естественными радиоактивными элементами, лежит в пределах от 2 до 9 Мэв; такого же порядка энергия А.-ч., испускаемых в ядерных реакциях . С помощью ускорителей заряженных частиц можно получить А.-ч. с энергией порядка сотен Мэв.

  При прохождении через вещество А.-ч. вызывают сильную ионизацию (см. Ионизирующие излучения ). Между длиной пробега А.-ч. в воздухе и их начальной скоростью v существует приближённое соотношение R=av3 ; если R выражается в см, а v в см/сек, то (для пробегов 3—7 см ) а = 9,7•10-28 . Длину пробега А.-ч. в других веществах легко вычислить, исходя из того, что тормозная способность вещества, отнесённая к одному атому, пропорциональна квадратному корню из атомной массы. Для плотных веществ длина пробега А.-ч. порядка сотых долей мм (например, в стекле R = 0,04 мм ).

  А.-ч. пользуются для осуществления различных ядерных реакций, в частности для получения нейтронов (9 B+a® 12 C+a) и некоторых радиоактивных изотопов.

  Лит. см. при ст. Альфа-распад .

  Д. И. Воскобойник.

  Действие на организм потока А.-ч. приводит к развитию всех признаков лучевого поражения , вплоть до гибели организма. Влияние А.-ч. сходно с биологическим действием ионизирующих излучений др. видов. Особенность действия А.-ч. — поражение тканей только в непосредственной близости от излучателя и высокая относительная биологическая эффективность (ОБЭ) — определяются малым размером пробега a-частиц в тканях (сотые доли мм ) и большой плотностью, вызываемой ими ионизации. При внешнем облучении поражаются только открытые участки кожи и роговица; но большие дозы А.-ч. могут вызвать появление долго не заживающих язв. Гораздо опаснее внутреннее облучение в результате попадания a-излучателей в организм с воздухом или пищей. В этих случаях a-излучатели (среди них особенно опасен плутоний-239) накапливаются в лёгких, печени, почках, селезёнке и, обладая большим периодом полураспада и высокой канцерогенной активностью, обусловливают длительное облучение организма, приводящее к хронической лучевой болезни и возникновению злокачественных опухолей.

  Лит.: Международная комиссия по защите от излучений. Рекомендации... [Сб. докладов], пер. с англ., М., 1958; Плутоний 239. [Сб. ст.], М., 1962; Бак 3., Александер П., Основы радиобиологии, пер. с англ., М., 1963.